|ステータス:エネルジー> = |かんれんじょうたい> |未解決状態> 水素分子の動的またはエネルギー的な"表現で.
システムの一般的な状態は、その特性から完全に独立しているので、パンについては、次のように書くことができます。: |ステータス> = |決意> |ききゃく> = |パン屋> |パン屋> 水素分子がElを呼び出す場合 (かんれんじょうたい)とエンル (未解決状態)はエネルギー状態、P1 と P2 は位置状態であり、以下のようになります。: |ステータス> = |があります。 > |エンエル > = |P1 > |P2 > 状態が観測可能な性質とは無関係であり、それに関係なく表現できることは、量子力学の基本的な特徴である.
この特性は数学的演算子で表され、これを量子状態に適用すると、その特性に関する可能な状態が決定される.
数学における演算子とは、広い意味で値を進化させるものである.
例えば、足し算の演算子 "3 " を "2 " に適用すると、^3 2^ となります。=演算子 "3 " を適用して、^2^ から "5^ へと値を変更しました。 (さんだんかまえ) 量子力学では、演算子が状態を進化させる.
このポスチュレートは、演算子"が状態空間上で作用することを意味します。.
Pを位置演算子、Eをエネルギー演算子とすると (現実には、エネルギー演算子はHと表記されます。 hamiltonien_jaは、ハミルトンが一般力学で定義した、系に作用するすべてのエネルギーの総和である全エネルギー関数である).
第2仮定によれば、これらの演算子は対応する性質を表します。 (せいいっぱい)システムの.
適用することにより (軌道修正)であり、水素分子の状態に関する位置演算子として: P | > = |P1 >またはP |地位 > = |P2 >.

状態に対して演算子を適用することは、演算子に対応する性質（ここでは位置）を観測することを意味します。.
エネルギー演算子と同じように.

H |地位 > = |があります。 > またはH |地位 > = |エンエル >.

我々は、オペレータを状態に適用するとき、この状態を、この特定のオペレータに属する状態へと進化させることがわかります。 クリーンな状態"。演算子の.
結果は、システムにとってもオペレータにとっても、あらゆる可能な状態になりうる (被測定物).
国家 結合分子はエネルギー演算子の固有状態であるのに対し コア上の電子1"は演算子の位置の固有値である.
結合状態の水素分子では、電子は2つの水素原子核の間の不確定な位置にある.
エネルギー固有状態は、位置状態の線形結合と言うことができ、次のように表すことができる。: |があります。 > = |P1 > |P2 > 2つの位置状態を足し合わせると、エネルギー状態になると言えます:電子が2つの原子核に共有されている場合、分子は結合しており、2つの位置状態は建設的に干渉し、^結合^エネルギー状態を形成すると言われています。.
で表現されるのと同じように、バインドされていない状態は |エンエル > = |P1 >- |P2 > この2つの位置関係は破壊的に干渉し、エネルギー状態 "unbound^ を生成すると言われています。.
再びパンに例えるなら、その人の心の状態は、パン屋にパンを買いに行くか、パティシエにパンを買いに行くかの迷いであると同時に、パンを買いに行くか、パンを買わないかの迷いでもあるのです.
パンを買いに行くという決意があるといえます。 interférence_jaパンを買いに行く可能性があるのに対して、放棄は interférence_ja同じ可能性のある状態を破壊する.
システムに起こりうる、状態空間に含まれるすべての可能性を考慮する。.
幾何学的にこれは次のように表すことができる。: 観測可能なエネルギー状態であることがわかります。 (分子の結合状態または非結合状態)は、互いに相容れない可能性のあるエネルギーオプションに対応するため、直交でもある.
システムの状態 (状態ベクトル)は、それ自体、エネルギーや位置に関する状態空間での表現とは無関係である。.
演算子に関連する固有状態は、状態ベクトルを表現するための基底であると言われています (青色または黒色ベース) このように、状態ベクトルに対して、位置演算子の表現基底とエネルギー演算子の異なる表現基底があります.

1.1.2.ハイゼンベルクのふせいげんり

があります。 principe_d_incertitude_de_Heisenberg量子力学の定理から直接導かれる.
一般に、2つの観測値の固有状態は同じベクトルでは表現されず、例えばエネルギー状態は線形結合で表現されることを見てきた (重ね合わせ)位置づけの.
この場合、系の位置の性質とエネルギーの性質の固有状態は両立しないので、同じ測定で両方を観測することは不可能であることは明らかである.
数学的には、演算子は切り替わらないと言います.
つまり、2つの演算子を異なる順序で連続的にシステムに適用すると、最終的な状態は異なるものになるのです.
実際には、量子実験では多数の粒子が観測され、エネルギー値の精度が高いほど位置の精度が低くなり、その逆もあるという大局的な統計結果が得られます。.

1.1.3.波動関数の物理空間での表現

状態ベクトルと波動関数の違いは、状態ベクトルは物理空間に依存しないが、波動関数は物理空間を伝播するため、依存しないことである.

量子力学では、波動関数は状態ベクトルの物理空間への射影であると言われている.

下の画像では、波の様相を表現しています (波動関数)りょうしじょうたいの 足し算や引き算によって、波がどのように破壊的または建設的に干渉するかを視覚化する。.

波の基本的な働きは、量子波であろうと、波動であろうと同じです。 電磁波、または水面上の波 (ヴァイグレッツ).

波には必ず谷とピークの振動がある (波の)平均値付近 (水の平らな面).

プラスαを積み重ねる (劣らず)で、プラスとマイナスが引き算されて打ち消されます.

例えば、ある波の谷と別の波の山が重なった場合、両者は打ち消しあい、その結果 重なり合った部分の平水面.

1.1.3.1.水素分子状態

原子や分子の波動状態は、以下のように対応します。 ondes_stationnaires_ja 伝播せず、主に限られた領域に局在する波である 宇宙の、ここでは水素原子核の周りの.

したがって、第2ポスチュレートは、状態を変換するために適用される演算子を紹介します。.
したがって、状態ベクトルは量子的現実の静的な側面を表し、演算子はこの同じ現実の動的な側面を表すと言えるのです.

第3、4、5原理は、量子系を観測する過程そのものを記述しています。.

第3の仮定 .

Postulat_III 測定 :観測可能な値 "物理量Aの測定は、すべての可能な値の中から対応する観測可能なAの固有値のみを与えることができる。.
" 量子系のある性質の観測可能な状態を固有状態＾＾と呼ぶことを見てきました。 (この観測可能な).
各固有状態"には、関連する"固有値"があり、これは測定の結果である。.
例えば、水素分子の場合、分子が結合している状態と結合していない状態では、分子のエネルギー準位が異なることになる。.
パンの例えで言えば、パンを買ったときに減った財布の中の金額の変化という結果が想像できます.
固有値は数であり、固有状態はこれまで見てきたように、ベクトルである.
これまでのところ、量子状態に関する最も重要な概念として、状態空間の次元と関連するベクトルの方向のみを用いています。.
数学では、ベクトルに関連する自然値はその長さである.
この長さは抽象的です (物理的空間ではないので、メートル単位では測れません。).
このため、長さやスケールを指すより一般的な用語が作られ、スカラ値"と呼ばれるようになりました。.
したがって、スカラーは、ベクトルの長さに関連する数値である.
ベクトルの長さに数値を乗じると、長さが初期値の倍数になるベクトルが得られ、それは異なるスケールで、その新しい値^scalar^となります。.
そこで、エネルギー演算子を用いて、システムのエネルギーを観測しています.
この場合、状態に対してエネルギー演算子を適用すると、2つの可能なエネルギー状態が同時に得られることを見てきました: に適用されるH |地位 >は、どちらかの状態を与えます。 |があります。 > (リンクへ)エネルギーElに関連する状態は |エンエル > (無関係に)エネルギーエンルに関連する (の固有値である。).

論理演算子 "or^ (または非独占的)は、量子力学では、状態空間において、指摘されたベクトルの加算によって表現される " " 。.
したがって、以下のようになります。: H |地位 > =があります。 |があります。 > エンエル |エンエル > ここで、El と Enl は、これまで見てきたように、それぞれ2つの状態のエネルギー値を表しています。.
測定中に1つの値しか取れないことを表現するために、射影と呼ばれるベクトルの性質を利用します.
以下は、グローバルステートプロジェクションのイメージです。 |サイ>エネルギー状態"結合分子"の上で |があります。 > 物理的性質を測定する場合、その測定値は一意的な値を与え、この値は固有状態"と呼ばれる系の特定の状態に対応し、得られた値は固有値"と名づけられる。.
先ほどの式では、値ではなく、可能性を足しているので、E =El Enl、ベクトルの追加は、値の追加と同じようには動作しません。 (スカラ).
可能性を加えると、エネルギーの総和ではなく、値の総和であるエネルギーの平均値になることは後述します (ici El Enl)を加算した値で割ったもの (アイシーツー).
したがって、平均的なエネルギー値は、E = (エル・エン)/2.
実際には、エネルギーの平均値は、エネルギーの各状態の存在確率にも依存するので、各状態の確率で重み付けした平均値であり、もう少し微妙なところである.
これはまさに第4のポスチュレート（仮定）の主題である.

1.2.第4の仮定 .

Postulat_IV ボーンポストレート :波動関数の確率論的解釈＾＾正規化された状態＾＾の系で物理量Aを測定するとき、確率P (An)で、対応する観測量Aの固有値Anを求めると、次のようになります。 |Cn|².
ここで、Cn は固有状態に投影された波動関数の振幅である |ファイ>観測された固有値Anに対応する.

今までは、状態、観測可能な固有値とその関連する固有値についてだけ話してきました。.
状態ベクトルの長さは慣習的に1であり、その理由は、状態ベクトルがシステムの存在を伝えるからである (一義)であり、確率の観点からは、システムの存在の肯定が確実性に対応するものであること.
確率の場合、確実性は1.
1分の1の確率で何かが起こるとき (1÷1＝1)われわれは確信犯である.
1未満の確率は、完全な確実性よりも低い確実性である.
例えば、宝くじが1枚だけ当たる確率は、1÷数百万です。.
つまり、最終的に抽選で億単位の賞金を手にするのは、たった一人、あるいはほとんど一人ということになるのです。 ! 量子力学でいうところの抽選は、"当選者の観測です"。.
波動関数の振幅は、状態ベクトルの長さと同じである.

スカラーは単純な数値であることを見てきました.

この呼称は、ベクトルなど、数値で表すと複数の数値を使う必要があるような、より複雑な数値との比較にも登場します.
(この展開に従うと、物理学で非常によく使われる"テンソル"という概念に行き着きます。弾性体のテンソル、時空の曲率のテンソルです...ポスチュレートIV nweb).
_

あるベクトルが別のベクトルに投影されるとき、最初のベクトルから2番目のベクトルに運ばれる長さは、数.
このように、2つのベクトルに数値を関連付ける操作を行ったが、この2つのベクトルの操作の特定の結果は、ベクトルの加算のように第3のベクトルを与えるのではなく、数値 (スカラ).
この演算はスカラー積と呼ばれる: スカラー積は、2つのベクトルから数値を求める演算である.
この数値は、一方のベクトルを他方のベクトルに直交投影した長さである.

1.2.0.2.懸け物

英語の^bracket^は、文字"を指します。<" et ">これらの括弧は、数学で伝統的に数量の平均値を表すために使用されています。.
エネルギーの平均値は、例えば次のように表記します。 < E >.
量子状態は "ket^ とも呼ばれることを見てきました。 |ケット > 括弧のもう一方の部分は "bra^ で、これは特定の演算子として注目されています。 <ブラジャー | それは、物理学者である Paul_Dirac平均値をとるという操作において、演算子とベクトルのダイナミズムを出現させるために、この単語を二つに分離したのが、その原点である。.
ブラ"をケ"に当てはめると、次のようになります。 <ブラジャー |ケット >という演算子を適用した結果の数値である。 <ブラジャー|国対して |ケット>或いは、国家の投影 |ブラジャー>国対して |ケット>.
ここでは、ブラとケットの二重の関係になっています.
状態に対して (ウンケット)"|ドッグス >^ le bra sera ^<ドッグス |ケトはベクトル、ブラは演算子で、ケトにブラをかけると数字になる.
一般に、式においてケタの右側にあるものは演算子であり、演算子がある状態に対して行った結果である (ベクトル)は他の国か (ベクトル)測定結果を表す数値または確率のいずれか.
ケットには対応するブラがあり、ケットからブラに移行する操作を隠語的活用と呼び、星印で表記している.
こうして ( |ドッグス > )* = <ドッグス |または ( <ドッグス | )* = |ドッグス > または |ブラジャー> = (ケット>Paul Dirac nweb)* <オペレータ| = (地位>Paul Dirac nweb)* ブラジャーは、したがって、動的な側面です (オペレータ)フカシ (地位)を生じさせるものである。 (測定結果 ).
これは、宇宙の創造主が語るヴェーダの格言になぞらえることができる。: 自分自身を見つめ直し、何度も何度も創作する。.
同じ形は、創世記の最初の創造物語にも見ることができる: 光あれと光あれと光あれと光あれと光あれと光あれ。.
神は光が良いものであることを見た.
<ひかりをかがせる |で、その光は > =とD.
神は光が良いものであることを見た.
<または |light². |樽 > =D.
神は光が良いものであることを見た.
という事実は、D.
神は光が良いものであることを見たというのは、明らかに観察の結果である.
これらすべてを量子アルファベットとシンタックスと呼ぶことができる。.
アルファベットは1文字で構成されています |ドッグス >ということです。 (或いは存在することを肯定している状態) 二重演算 * は、その動的演算値を示す ( |ドッグス > )* = <ドッグス | これらの組み合わせにより、量子文法が生まれる.
例として、演算子の応用として <ドッグス |国対して |ドッグス >与える <サイ|ドッグス >を投影したものでもあります。 |サイ>を自分自身の上に置くので、1.
これは、次のような文章に些細に変換することができます。:Psyは100％参加します。 (100/100=1)をPsyに変更しました。.
<ドッグスL |ドッグス >は、システムの一般的な状態を H2 分子の例の束縛エネルギー状態に投影したもので、ある観測中に束縛状態を得る確率の振幅を表している.
アル = <ドッグスL |ドッグス > 振幅の2乗をとると確率が求まる 状態の確率 |ドッグスL >でございます:Pl =Al² = ( <ドッグスL |ドッグス > )²

下の画像は、一般的な状態を投影したものです。 |ドッグス >の2つのエネルギー状態について |犬 l >と |犬 nl > (という状態と同じである。 |があります。 >と |エンエル >表記ゆれの違い) 2つの価値 <犬 l |ドッグス >と <犬 nl |ドッグス >は状態の長さ |ドッグス > (というのは、1)じこけんとう |犬 l >と |犬 nl > <犬 l |ドッグス >は、状態の投影 |ドッグス >きれいな状態で |犬 l > <犬 nl |ドッグス >は、状態の投影 |ドッグス >きれいな状態で |犬 nl >

状態を考えたとき、"パンを買う"。 |パン屋>と |パン屋>一方と他方を無差別に、つまり同じ確率で観測できると暗黙のうちに考えていたのです.
これは、等積状態として知られている.
例えば、パン屋がパティシエよりも家に近く、とても寒い場合、この状態の確率は0.5%になる。 |パン屋>の方が強くなる。 |パン屋>.
これは、下の画像でAbがApより大きいことを表しています。.
(Aは確率の振幅).

国家の投影 |ファイ>国家元首 |パン屋>は、一般状態からこの状態を得る確率の振幅に対応する値Abを持つ。 |ファイ>同じことが、状態を得る確率の振幅であるApにも当てはまる |パン屋>.
量子固有状態は常に直交しています。つまり、互いに直角であり、したがって . Pythagore  直角三角形に対して.

2辺の長さの2乗の和は、斜辺の長さの2乗に等しい。 この場合、斜辺は状態ベクトルに対応します。 |Φ>と両側から |Φ>2つの固有状態について |パン屋>と |エピシエ>.
このポスチュレートでは、波の振幅の二乗が、確率.
システムの一般的な状態を考えるということは、単純に「ある」と考えることです。:したがって、システムの実際の状態の確率は、常に1に等しい.
このことは、ポスチュレートが言及している、「状態 |Φ>はノルム化され、そのノルムは確率であるため、慣習的に常に1に等しくなります。.
数学的には次のようになります。 <Φ |Φ > =1 = | |Φ> |² (最後の式は，ベクトルのノルムの2乗を表し，ベクトルのノルムはその長さである) この確率は、各固有状態に対応するいくつかの低い確率に分割されるが、システムの固有状態の振幅の二乗和が常に1に等しいという制約があり、これがある確率となる。.
私たちの場合、次のようになります。: Ab² Ap² =1 システムのすべての可能な状態の確率の和は1に等しくなければならない.
システムの存在は、その存在のすべての可能性に広がっているが、その存在が失われることなく、その存在が維持されていると言えるでしょう.
実際、総確率が減少すれば、そのシステムは存在する可能性が低くなり、存在する確率をゼロにすることで、消滅してしまうことになります ! 状態や波動関数の振幅は、波のピークやトラフのように正または負になることがある.
そのため、確率の振幅はマイナスかプラスのどちらかになり、水素分子の結合状態と非結合状態をプラスとマイナスという記号で表現している。 .
(. états molécule hydrogène ピタゴラスイッチ) しかし、振幅の2乗である確率は (または標準の2乗 )は常に正であり、これは確率的には正常である。.
確かに、ある確率、その次に確実でない確率、不確実な確率、あるいはゼロの確率を想像することはできるが、負の確率は意味がない。.
一方、確率の振幅はマイナスになることもあります.
ここで、2つの等しい確率振幅があるが、符号が逆で、互いに向かって伝播しているとします。 (彼らは波である).
これらの振幅が同じ場所にあるときの確率を考えると、逆符号の振幅は打ち消され、その2乗も0になる.
何かを観測する確率はゼロになる.
しかし、振幅が分離している場合、その二乗は正になる (多ければ多いほど良い、少なければ少ないほど良い)したがって、何かを観察する確率はもはやゼロではないだろう.
私たちが量子力学について語るとき、その確率的な性格を偶然のゲームのように考えるが、一般に無視されているのは、これらの確率がもっと不穏なものによって支えられていることであり、それが確率の波の振幅で、量子力学の現実性を与えているのである.

1.2.1.エボリューションオペレーター

という式を考えてみると |ドッグスL ><ドッグスL | ケットとブラで構成され、ケットに適用される |ドッグス > となる。 |ドッグスL ><ドッグスL |ドッグス > どこ <ドッグスL |ドッグス > が得られる確率の振幅である。 |ドッグスL > ということで : |ドッグスL ><ドッグスL |ドッグス > = |ドッグスL >アル =アル |ドッグスL > が最終的な状態であることがわかります。 |ドッグスL > 確率に関連する アル という表現があります。 |ドッグスL ><ドッグスL | は、したがって、初期状態を変更した演算子 |ドッグス > を最終状態へ |ドッグスL > で、これが確率的に アル.
それは、ある観測中にシステムが束縛エネルギー状態へと進化した進化演算子.
これは当然、測定中にシステムがどのように進化するかを説明する第5の定説につながります.

1.2.2.本体のオペレータパーティション

次のような演算子を考えてみましょう。: |ドッグスL ><ドッグスL | |犬 nl ><犬 nl | の固有状態への進化演算子の和である。 (ここで、エネルギー :奔放自在).
この演算子をketに適用すると |ドッグス >において : ( |ドッグスL ><ドッグスL | |犬 nl ><犬 nl | ) |ドッグス > または |ドッグスL ><ドッグスL |ドッグス > |犬 nl ><犬 nl |ドッグス > となる |ドッグスL >アル |犬 nl >アンル いやしくも アル |ドッグスL > アンル |犬 nl > という状態を分解したものである。 |ドッグス >自身のエネルギー状態の総和として |ドッグス > =アル |ドッグスL > アンル |犬 nl > オペレータが状態を変化させていない |ドッグス >が、単に個々のパーツに分解しているだけなので、「単位分割演算子」と呼ばれます"。.

状態のベクトル表現とその直交基底による分解によって、確率の振幅、つまり測定中のシステムの進化の確率を自然に表現できるのは興味深いことです.

1.3.第五仮定法 .

Postulat_V 測定 :波束低減 ベクトルで表される系で、時間tに物理量Aを測定した場合 |Φ>が固有値 An となる場合、測定直後のシステムの状態は、An と関連する固有空間に射影される。 この仮定は「波束減少仮定」とも呼ばれる"。.
まず、この部分固有空間"の概念について説明します。.
これは、状態を固有状態に分解することの一般化に過ぎない.
パンの例に戻って、パン職人2人とパティシエ1人の場合を見てみましょう。.
貿易の種類の区別が観察できない場合 (は、システムの観測値ではありません)計測の場合、パン屋1かパン屋2かを区別する必要はなく、パン屋自身の部分空間に状態が投影されたことが分かれば十分であり、実際、下図ではパン屋が住む水平面に相当している ! もし、どのパン屋からパンを買ったかを観察できる観測器があれば、この測定中に状態はどちらかのパン屋に投影され、測定の不確定性を取り除くことができるだろう.
しかし、もし系のこの性質が観測されなければ、系はこのベーカー波動関数の重ね合わせの状態のままである。.
この状態は縮退していると言われています.
実際には、複数の固有状態が同じ固有値を持つ場合、その固有値は (同気)これらの状態は縮退していると言われています.
縮退した状態のエネルギーを変化させ、等価でなくなるようなエネルギー制約をシステムに加えることで、縮退を解消することができます.
量子物理学は、本質的に共鳴で構成されるミクロの世界の構造を理解することを目的としています (スタンディングウエーブ)の固有値であり、システムの全エネルギー演算子である (ハミルトニアン).

第5の仮定は、測定中に系の状態が、固有値が測定された状態に向かって進化することを述べている。.
ベクトル射影の幾何学的表現に物理的な実在性を与えるのは、いわゆる「波束の縮小"」あるいは「波動関数の崩壊"」のポスチュレートで、この操作で系が物理的に進化するからである。.

非量子物理学の理論では、系の進化を担うのは力学方程式だけであるのに対し、観測によって系が進化するという事実を導入したことは、おそらく量子力学の最大の概念革命であろう.

従来、力学系の方程式は、エネルギーが系にどのように作用して系を変化させるかを表現するものであった.
この第5ポスチュレートでは、測定そのものがシステムを変形させることを見てきた.
量子力学の場合、このような動的方程式も存在し、次のように呼ばれる。 シュレーディンガー方程式 .
したがって、力学的には、進化には2つのメカニズムがある。:時間の中のエネルギーの作用と時間の外の観測の作用.
この方程式は、量子力学の第六、最後の仮定を構成するものである。 (下記参照).
第5の仮定は、システムの観察者がシステムの進化に関与することである.
このように、量子力学では、観測者はもはや物理系から独立していないのです.
観測者と物理系は不可分の全体を形成している.
観測者はシステムに組み込まれていると言えるかもしれません (が、量子もつれの意味ではなく、波動関数にのみ関係する).
量子もつれという現象は、複数の粒子からなる量子系が1つの波動関数で記述されることに起因すると前述した (一義)物理空間上で粒子が遠ざかったと思われる場合でも.
第5仮定によると、測定中に波動関数が適切な部分空間に縮退し、システムを構成するすべての粒子の状態に同時に影響を与える。.
アインシュタインは、量子力学が持つこのような意味合いは、光速で定義されるあらゆる物理的相互作用の伝搬限界に反すると考え、決して認めることができなかったのである。.
アインシュタインの相対性理論によれば、エネルギーが光速より速く移動することはありえない.
光は明らかに光速で進むが、それは純粋なエネルギー、すなわち質量を持たないからこそできることである。.
したがって、質量粒子は必然的に光速よりも低い速度で移動しなければならない.
この量子パラドックスの物理的な解決は、「量子力学的パラドックス」と呼ばれる実験によって行われた。expérience_d_Aspect.
この実験によって、波動関数が私たちの住む物理的な空間には依存しないことが明白に証明されたのです:観測による崩壊時の進化は、空間上のどの地点でも同時に行われる.
アスペクトの実験は、より高度な条件下で何度も再現され、量子力学の限界に挑んできたが、一度も屈することはなかった。 ! 量子論は非局所的な理論であると言われている.
非局所性」または「非分離性」という用語が使われますが、これは同じ意味です。.
アインシュタインの相対性理論以来、空間と時間は同じ深遠な現実の一側面であると考えなければならないからだ。 :じくうせかい.
アスペクトの実験に続いて相対論的な枠組みで行われた最近の実験では、相対論的な枠組みでの量子もつれの有効性が確認されている.
(シーエフ Expérience_d_Antoine_Suarez物理学者のホームページで発見 Philippe_Guillemant量子的な現実を統合するビジョンを提供する ) 物理の実験では、ある範囲内の値しか測定できないので、この最後の実験が重要である.
このように、最初のアスペクト実験では、相関光子用の検出器 (1つの量子状態で)数メートルしか離れていない.
これは、量子もつれが未知の物理現象によるものではないことを証明するのに十分であった。 (かくれへんすう)亜光速で.
そのような現象の速度は、必然的に超光速になるのです.
このような超光速は、アインシュタインの相対性理論によってほとんど認められないが、アスペクトの最初の実験では、この可能性を完全に否定することはできなかった.
アントワーヌ・スアレスの実験では、相関のある2つの光子の検出の間の因果関係の可能性さえも抑制されるからだ。:どちらの光子も、同じ時間枠で検出されないため、前にも後にも検出されない.
相対論的量子論では、最初の仮定で見たように、波動関数はもはや時間には依存しない。.
その理由は、時間が位置と同じレベル、すなわちシステムの観測可能な性質に還元され、波動関数がシステムの性質に依存しないためである (第二前提).
このような理論では、波動関数は次のようになります。 |ドッグス >となり、もはや |サイ(t) > .
時間は、位置Pと同じように、観測可能なTとなる。.

1.3.1.LE CHAT DE SHREDINGER

L_expérience_du_chat_de_Shroedingerは、物理学者によって考案された思考実験です。 Erwin_Shroedinger第5ポスチュレートに直接関連する量子力学における測定の問題を考察するために.
この完全に非現実的な思考実験を本物の猫を使って行ったのは、量子力学における観察者とは何かということを考えさせるためです。.
あなたは、測度に関するポスチュレーションで見たように (または観察)オブザーバーが何であるかを詳しく説明しないことを.
ポスチュレートは、測定を行う観測者が存在することを述べているが、観測者の性質については、それ以上何も述べていない。 ! この実験では、猫を箱の中に隔離し、観察できないようにします (定量的)何らか.
これは、猫が量子力学によってよく記述される原子から構成される物理システムであると先験的に考えることができるにもかかわらず、実際にはそうではないことを仮定している.
この部屋には、猫にとって致命的なガスの入ったバイアルと、粒子を検知するとバイアルを開ける粒子検知器も設置されている.
粒子が検出されると猫は死に、検出されないと猫は生きる.
我々が猫の健康状態を観測していない限り"量子的に"観測可能な固有状態の重ね合わせとして知られる一般的な量子状態のままである。 |生猫 > と |チャット・モーション > ということで |喋る > = |生猫 > |チャット・モーション > 私たちの量子力学システムは、いくつかのコンポーネントで構成されています。:猫、検出器、粒子.
これらのサブシステムもすべて波動関数の確立のために考慮しなければならないので、次のようになります。: |粒子 > = |粒子存在 > |ないじょし > と |センサー > = |じょうたいせいりゅうし > |ふかくじつせいりゅうしじょうたい > 量子力学に関連する数学は、私たちが"shroedinger"と呼ぶ大域的なシステムを示しています。 : |シュレディンガー > = |猫, 検出器, 粒子 > = |喋る>¤ |センサー >¤ |粒子 > ここで，¤は状態ベクトルのテンソル積"である。.
同じ量子状態であることから、これらの異なるサブシステムは複雑であると言われている.
この商品は、通常の商品取引と同様に、流通性があります :A * (B C ) =A*B A*C 量子力学の用語では、一般的な量子状態を展開することができます。.
まず、検出器と粒子のみからなる系から始めましょう.
|検出器、粒子 > = |センサー >¤ |粒子 > = ( |じょうたいせいりゅうし > |ふかくじつせいりゅうしじょうたい > )¤ ( |粒子存在 > |ないじょし > ) 開発によって :

 |検出器、粒子 > =   |じょうたいせいりゅうし >   ¤ |粒子存在 > 
                  |ふかくじつせいりゅうしじょうたい >¤ |ないじょし > 
                  |ふかくじつせいりゅうしじょうたい >¤ |粒子存在 > 
                  |じょうたいせいりゅうし >   ¤ |ないじょし >